Добавить работы Отмеченные0
Работа успешно отмечена.

Отмеченные работы

Просмотренные0

Просмотренные работы

Корзина0
Работа успешно добавлена в корзину.

Корзина

Регистрация

интернет библиотека
Atlants.lv библиотека
21,48 € В корзину
Добавить в список желаний
Хочешь дешевле?
Идентификатор:606511
 
Оценка:
Опубликованно: 02.05.2013.
Язык: Латышский
Уровень: Университет
Литературный список: 23 единиц
Ссылки: Не использованы
Рассмотреный период: 2000–2010 гг.
2011–2015 гг.
Содержание
Nr. Название главы  Стр.
  LĀZERU AVOTI UN TO AKTUALITĀTE ŠĶIEDRU OPTISKAJĀS PĀRRAIDES SISTĒMĀS    8
1.  VISPĀRĒJS APRAKSTS PAR LĀZERA UZBŪVI UN TĀ VĒSTURISKĀ RAŠANĀS    10
2.  LĀZERA DARBĪBAS PRINCIPS    13
2.1.  Koherentā gaisma    13
2.2.  Optiskais rezonators    14
2.3.  Pusvadītāja struktūra    16
2.4.  Optiskais atgriežamības princips    17
2.5.  Lāzera parametru apraksts    18
3.  ŠĶIEDRU OPTISKĀS PĀRRAIDES SISTĒMĀS IZMANTOTO LĀZERU SALĪDZINĀJUMS    26
3.1.  Pusvadītāju lāzeru apraksts    26
3.1.1.  Lāzera struktūra    26
3.1.2.  Lāzera diožu barošanas principi    28
3.1.3.  Lāzera stara raksturojums    29
3.1.4.  Pusvadītāju lāzeru pielietojuma veidi    30
3.3.  DBR lāzeri    30
3.4.  DFB lāzeri    31
3.5.  VCSEL lāzers    33
4.  LĀZERU PARAMETRU MĒRĪJUMI    36
4.1.  Optisko mērījuma iekārtu tehnisko specifikāciju analīze    36
4.1.1.  DFB lāzers LUCENT D2570T20    36
4.1.2.  EXFO WA-1150 optiskās jaudas un viļņu garuma mērītājs    37
4.1.3.  EHQ PSS-4005 elektrobarošanas bloks    38
4.1.4.  Alcatel A1981 LMC diodes    39
4.1.5.  Agilent 81989A lāzeravots    40
4.1.6.  ADVANTEST Q8384 optiskā spektra analizators    41
4.2.  Laboratorijā iegūto mērījumu apkopojums    42
4.2.1.  DFB lāzera viļņa garuma un jaudas atkarība no sprieguma    42
4.2.2.  Alcatel A1981 LMC diožu viļņa garuma un jaudas atkarība no sprieguma    44
4.2.3.  Linearitātes īpašības mērījumi    45
4.2.4.  LUCENT D2570T20 DFB lāzera spektra mērījumi    48
4.2.5.  Alcatel A1981 LMC diožu spektra mērījumi    50
4.2.6.  AGILENT 81989A lāzeravota spektra mērījumi    53
5.  IEGŪTO REZULTĀTU NOVĒRTĒJUMS UN SALĪDZINĀJUMS AR IEKĀRTU TEHNISKAJIEM PASES DATIEM    56
  LITERATŪRAS SARAKSTS    60
  PIELIKUMI    61
Фрагмент работы

Optiskie rezonatori var tikt lietoti arī kā optiskās aiztures līnijas, laužot gaismas staru, lai liels garums tiktu sasniegts mazā laikā. Plaknes-paralēlās rezonatora caurulītes ar plakaniem spoguļiem rada plakanu zāģveida gaismu. Bet, kad tiek lietoti liektie spoguļi ar konstantu fokusu, tad gaisma veidojas apļveidīgā zāģa līnijā. Tā tiek saukta arī par Herriota tipa aizkaves līniju. Fiksēts spogulis tiek novietots blakus vienam no liektajiem spoguļiem, un pārvietojams spogulis tiek novietots blakus otram liektajam spogulim. Stara rotācija caurulītes iekšienē maina polarizācijas stāvokli. Lai to kompensētu, ir nepieciešama viena, vienkārša aiztures līnija, ko veidotu divi vai trīs spoguļi, 2D vai 3D konfigurācijā [12].

2.3. Pusvadītāja struktūra
Kristālā, katra atoma diskrētie enerģijas līmeņi tiek paplašināti līdz enerģētiskajām joslām. Katram kvantu stāvoklim atomā tiek dota noteikta enerģētiskā josla. Savienotās stāvokļu kombinācijas kristālā kļūst par valentām joslām (VB) un nesavienotās kombinācijas kļūst par vadāmības joslām (CB). Enerģijas starpība starp VB un CB tiek saukta par enerģijas spraugu. Ja valentās joslas ir daļēji pildītas, tad materiāls ir p-tipa, ja vadāmības joslas ir daļēji pildītas, tad materiāls ir n-tipa. Fermi līmenis šeit tiek lietots lai marķētu elektronu stāvokli pusvadītājā. Fermi līmenis (Efp) atrodas uz p-tipa blakus valentai joslai un (Efn) uz n-tipa atrodas blakus vadāmības joslai.
Kad divi pusvadītāji ar atšķirīgām joslu struktūrām tiek sakombinēti, heteropāreja tiek izveidota. Šāda p-n heteropāreja tiek saukta par diodi. Elektroni pārbīdās uz otru pusi dēļ atšķirīgiem Fermi līmeņiem. Tie kombinējas viens ar otru tādā veidā atstājot p-pusi ar negatīvu lādiņu un n-pusi ar pozitīvu lādiņu. To sauc par telpas lādiņa slāni. Sākuma spriegums V0 parādās dēļ lādiņu pārbīdes. Kad sprieguma nav, Fermi līmenis ir nepārtraukts visā diodē Efp = Efn tas ir parādīts 2.2. attēlā. Sākuma spriegums kavē elektronus kuri atrodas vadāmības joslā uz n-tipa, lai tie neizplatās vadāmības joslā uz p-tipa, līdzīgi notiek ar caurumiem valentajā joslā. Pieslēgtais spriegums V var nošķirt Efp un Efn par eV, tādējādi Fermi līmenis diodē nav nepārtraukts. Atdalītais Fermi līmenis katrā pusē tiek saukts par pusfermi līmeni, tas ir parādīts 2.3. attēlā.
Pieliktā sprieguma dēļ pastāv rekombinācijas process un diodes strāva nostabilizējas. Kad pieliktais spriegums (V) ir lielāks par sākuma spriegumu (V0), tad telpas lādiņa slānis vairs netiek tukšots. Tagad vairāk elektronu tiek piesaistīti vadāmības joslā pie Ec , savukārt mazāk elektronu piesaista valentā josla pie Ev [7].

Коментарий автора
Загрузить больше похожих работ

Atlants

Выбери способ авторизации

Э-почта + пароль

Э-почта + пароль

Неправильный адрес э-почты или пароль!
Войти

Забыл пароль?

Draugiem.pase
Facebook

Не зарегистрировался?

Зарегистрируйся и получи бесплатно!

Для того, чтобы получить бесплатные материалы с сайта Atlants.lv, необходимо зарегистрироваться. Это просто и займет всего несколько секунд.

Если ты уже зарегистрировался, то просто и сможешь скачивать бесплатные материалы.

Отменить Регистрация